English

• 作为一种新型储能装置，超级电容器具有功率高、成本低、容量大、充放电寿命长及安全性能高等优点^[1-3]，因此被广泛应用于航天航空、电动汽车等现代高科技领域^[4-5]。而电极材料对超级电容器的性能起着决定性的作用，因此电极材料的选取受到了越来越多的重视。理想的炭电极材料，不仅要求具有高的比表面、好的化学稳定性，而且还要具备较低的内阻^[6-8]。活性炭纤维因具有高的比表面积、发达的孔隙、良好的化学以及热稳定性，已成为备受关注的超级电容器电极材料^[9]。

  活性炭纤维的性质主要取决于碳的结晶度和孔结构。而现有的活性炭纤维材料结晶度普遍较低，因此导电率较低，不利于电子的传输。同时，其表面多为全微孔结构，不利于电解质溶液中离子的嵌入和脱出，这些都会影响活性炭的电容性能^[10-11]。研究表明^[12]，高温炭化石墨化(一般为2 000~3 000 ℃)可以有效提高炭材料结晶度。然而，高温炭化石墨化也存在一定的缺陷，如高温会造成活性炭纤维的孔结构坍塌甚至消失以及活性炭纤维中碳原子的重组，均将导致活性炭纤维比表面积的大幅减小^[12-13]，不能提供足够的表面使电解质离子形成双电层结构，这会直接造成电化学性能的大幅度下降。因此，探究适合的炭化温度对改善活性炭纤维结构及其电化学性能具有重要意义。Xu等^[14]对PAN基炭纤维布在不同温度下进行炭化处理，通过在900 ℃下CO2活化制得系列不同比表面积和孔径分布的活性炭纤维，在6 mol·L^-1 KOH的电解液中测试超级电容器电化学性能，发现在600 ℃炭化的活性炭纤维电化学性能最好，且在10 A·g^-1的电流密度下仍能得到129 F·g^-1的比容量，功率特性非常高。Su等^[15]采用静电纺丝技术，将聚丙烯腈制成薄膜，经过预氧化、炭化、活化后得到活性炭纤维体材料，比电容达到167 F·g^-1比容量经过1 000次循环几乎没有衰减。

  为了得到性能优异的电极材料，本文着重研究了炭化温度(1 000~2 400 ℃)对ACFs结构和电化学性能的影响，通过调节炭化温度实现对ACFs比表面积、孔径及结晶度等微观结构的控制，以期制得具有高性能超级电容器电极材料。令人惊喜的是，在1 200 ℃低炭化温度炭化后ACFs在高电流密度为20 A·g^-1时，比容量达到149 F·g^-1，高于大多数已报导的纯碳电极^[16]，显示出优异的电化学性能。

  1.   实验部分

  1.1   样品的制备

  实验所用原料中间相沥青基炭纤维(CFs)是以日本三菱化学株式会社生产的AR中间相沥青经熔融纺丝制得。熔融纺丝所用喷丝板为多孔喷丝板，共255孔，其喷丝板长为0.5 mm，直径为0.3 mm。熔融纺丝条件为：纺丝温度324 ℃，喷丝板温度312 ℃，纺丝速率100 m·min^-1。将CFs剪成长度为3 cm短纤维，称量1 g短纤维将其添加到40 mL 10%(w/w)的KOH溶液中，超声1 h使两者混合均匀，干燥(100 ℃，12 h)处理后将KOH与CFs混合物放入熔盐炉中进行活化处理，在N₂(400 mL·min^-1)气氛下，以3 ℃·min^-1的升温速率升温至活化温度750 ℃，保温1 h。待炉体降至常温后，用10%(w/w) HCl溶液反复洗涤样品，再用蒸馏水洗至上层清液pH≈7，样品干燥后制得活性碳纤维(ACFs)。最后将制得的ACFs放入炭化炉中，分别进行1 000、1 200、1 800和2 400 ℃炭化处理，得到的样品表示为ACFs-T，其中T表示相应的炭化温度。

  1.2   样品的分析与表征

  采用TESCAN VEGE 3型扫描电子显微镜(SEM)对ACFs的微观形貌进行分析，工作电压为20 kV。采用高分辨率透射电镜(HR-TEM) JEM-2100对其微观结构进行表征，工作电压为200 kV。采用Philips X Pert MPD Pro型转靶衍射仪对ACFs的晶体结构进行表征，工作电流和电压分别为30 mA和40 kV，阳极Cu靶Kα辐射线(λ=0.154 056 nm)为辐射源，扫描速率为5°·min^-1，扫描范围为10°~90°。采用RenishawRM-1000型激光显微拉曼光谱仪进一步分析样品结晶度。使用氦氖激发器，激发波长为532 nm。采用Micromeritics ASAP 2020型物理吸附仪对样品进行N₂吸附-脱附测试。测试前，将样品在真空条件下加热至350 ℃脱气8 h。根据N₂吸附-脱附数据，应用Brunauer-Emmet-Teller(BET)方程、density function theory(DFT)公式和Horvaih-Kawazoe (HK)方法计算比表面积(SSA)和平均孔径(D)，微孔体积(V_micro)和微孔比表面积(S_micro)采用厚度法(t-plot)来确定，总孔体积(V_t)用最大相对压力下的N₂的吸附量来计算。

  1.3   电极的制备与电容器组装

  将样品、导电炭黑和聚四氟乙烯(PTFE，60%(w/w))以质量比80:10:10在玛瑙研钵中混合研磨，磨成糊状后置于对辊机上压至薄膜(厚度约为6 μm)，将薄膜放置在泡沫镍上冲成12 mm直径的电极，再将极片和泡沫镍在粉末压片机上用约10 MPa的压力下压10 s，之后放入60 ℃的真空干燥箱中烘12 h。干燥完成后，称量极片质量，将2个质量相近的极片作为对电极在6 mol·L^-1 KOH溶液中真空浸泡12 h。经计算，ACFs、ACFs-1000、ACFs-1200、ACFs-1800、ACFs-2400极片的面积密度分别为51.44、33.80、28.08、39.89、52.91 g·m^-2。用6 mol·L^-1 KOH溶液作电解质，聚丙烯膜作隔膜，CR2016扣式电池壳组装成模拟超级电容器，静置48 h。

  1.4   电化学测试

  电化学性能测试在两电极体系中测试。恒电流充电/放电测试在0~1 V的电位范围内在Neware电池测试系统上进行，电流密度分别为0.1，0.2，0.5和1 A·g^-1。比电容(F·g^-1)是根据除导电剂和粘合剂以外的每单位质量活性物质的容量来计算的^[17]：

  $ C=\frac{2I\Delta t}{\Delta V} $

  其中C是双电极超级电容器的比容量(F·g^-1)，I是放电电流密度(A·g^-1)，ΔV为放电时间Δt的电压变化。

  采用CHI660D电化学工作站，测试循环伏安(CV)，扫描范围为0~1 V，扫描速率按分别为1、2、5和10 mV·s^-1；交流阻抗(EIS)，测试频率范围为10^-2~10⁵ Hz，振幅为5.0 mV；恒流充放电(GCD)，电流密度分别为2，5，10和20 A·g^-1，所有的电化学测量都在(24±1) ℃下进行。

  2.   结果与讨论

  2.1   炭化温度对活性炭纤维结构的影响

  图 1a为ACFs和ACFs-T的XRD图。从图中可以看出，所有样品在衍射角2θ≈26°处均出现衍射峰，对应于石墨的(002)晶面。ACFs仅有一个宽泛的002峰，表明这时其内部相对无序。ACFs-2400在2θ≈26°和54°附近出现了尖峰，分别对应于石墨的(002)和(004)晶面。ACFs-1200相比ACFs中(002)晶面的衍射峰强度(I₀₀₂)变强，峰型尖锐。ACFs-2400显示出极强的石墨(002)晶面衍射峰，峰型尖锐且对称性好。表明ACFs-2400具备极好的晶体取向和完善的晶体结构。随着炭化温度的升高，石墨(002)晶面衍射峰的角度略向右移，峰型变窄，衍射强度变强。说明活性炭纤维中的微晶随温度的升高逐渐发育长大且晶体结构不断完善。

  图 1

  

  图 1  ACFs和ACFs-T的(a) XRD图和(b)拉曼光谱

  Figure 1.  (a) XRD patterns and (b) Raman spectra of ACFs and ACFs-T

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  图 1b为ACFs和ACFs-T的Raman光谱，如图所示, 在500~3 000 cm^-1范围内, 所有光谱均在~1 340和~1 570 cm^-1处出现2个峰，分别对应为碳的D峰和G峰。G峰是sp²杂化的碳原子面内伸缩振动产生的，代表一阶E_2g平面声子振动。D峰则代表了晶体的紊乱程度，在完美的石墨晶体中不会出现，只有无序结构存在时才会变得活跃^[18]。通常可以用D峰和G峰的强度比值(I_D/I_G)来表示材料的无序性。从图中可以清晰地看出，随炭化温度升高，对应的I_D/I_G呈减小趋势，这表明，随着炭化温度的增加，活性炭纤维的有序性增强，高温促进了无定形碳与石墨片层结构碳之间的转变和碳晶体的生长；且经1 200 ℃炭化处理后，在~2 680 cm^-1处出现对应碳的2D峰，随着炭化温度的增加2D峰逐渐增强，这归因于碳晶体的生长和较高温度下碳层堆积的增加。Raman光谱分析结果与XRD一致。

  图 2a为未活化纤维的SEM照片，从图中可以看出纤维表面光滑，无孔洞结构；经活化处理后(图 2b)，仍保有纤维形态，其表面具有明显孔洞结构，是活化过程中碳与KOH反应发生化学刻蚀所致^[19]。ACFs经1 000、1 200 ℃低温炭化后，纤维仍保有纤维形态(图 2(c，d))。图 2(e，f)分别为ACFs经1 800、2 400 ℃高温炭化的SEM照片。从图中可以看出，ACFs经过高温炭化，原有纤维结构遭到破坏，这是由于高温使ACFs孔结构坍塌甚至消失及微晶发育碳原子重组造成。为了进一步观察ACFs、ACFs-1200、ACFs-2400的微观结构，对其进行TEM分析。图 3a为ACFs的TEM照片，可观察到碳层取向杂乱无序，说明ACFs为无定型碳结构。图 3b为ACFs-1200的TEM照片，与ACFs相比，ACFs-1200出现了大量被无定型碳包围的石墨微晶，碳层部分短程有序，(002)晶面层间距为0.374 nm，表明活性炭纤维仍为无定型碳结构。ACFs经2 400 ℃炭化后，纤维内部石墨片层部分长程有序，(002)晶面层间距减小至0.352 nm，石墨烯片层堆积高度增加，表明经高温炭化活性炭纤维内部石墨微晶发育长大，且具有较高结晶度。上述结果表明，炭化温度升高促进了活性炭纤维内部石墨微晶发育长大，微晶尺寸逐渐增大，微晶排布更加有序，这与XRD结果一致。

  图 2

  

  图 2  (a) 未活化炭纤维, (b) ACFs, (c) ACFs-1000, (d) ACFs-1200, (e) ACFs-1800和(f) ACFs-2400的SEM图

  Figure 2.  SEM images of (a) original CFs, (b) ACFs, (c) ACFs-1000, (d) ACFs-1200, (e) ACFs-1800 and (f) ACFs-2400

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  图 3

  

  图 3  (a) ACFs，(b) ACFs-1200和(c) ACFs-2400的TEM图像

  Figure 3.  TEM images of (a) ACFs, (b) ACFs-1200 and (c) ACFs-2400

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  图 4a为ACFs和ACFs-T的N₂吸附-脱附等温线。根据国际纯粹与应用化学联合会(IUPAC)的分类，ACFs和ACFs-T的吸附等温线表现出典型的Ⅰ型曲线特征^[20]，即低相对压力(P/P₀ < 0.1)阶段，吸附量迅速上升，且吸附和脱附曲线基本重合，表明样品主要含微孔。随着炭化温度增加，N₂吸收量逐渐减小，比表面积相应减小。这是由于高温造成活性炭纤维孔结构坍塌甚至消失及碳原子的重组造成孔部分闭合导致比表面积减小^[12]。由表 2可观察到，S_micro/SSA和V_micro/V_t比值逐步减小，表明随炭化温度的升高，微孔率在逐渐降低。

  图 4

  

  图 4  ACFs和ACFs-T的(a) N₂吸附-脱附等温线和(b)孔径分布图

  Figure 4.  (a) Nitrogen adsorption-desorption isotherms and (b) pore size distribution of ACFs and ACFs-T

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  表 1

  

  表 1  ACFs和ACFs-T的比表面及孔结构参数

  Table 1.  Pore structural parameters of ACFs and ACFs-T

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  Sample	SSA / (m2·g-1)	Smicro / (m2·g-1)	Smicro / SSA	Vt / (cm3·g-1)	Vmicro / (cm3·g-1)	Vmicro / Vt	D / nm
  CFs	1 753	1 535	87.6%	0.73	0.61	83.6%	0.86
  ACFs-1000	1 506	1 302	86.5%	0.65	0.54	83.1%	0.82
  ACFs-1200	1 443	1 060	73.5%	0.72	0.48	66.7%	2.00
  ACFs-1800	774	467	60.3%	0.49	0.06	12.2%	2.53
  ACFs-2400	34	3	8.8%	0.05	0	0	—

  2.2   炭化温度对活性炭纤维电化学性能影响

  图 5a为ACFs和ACFs-T在1 mV·s^-1扫描速率下的CV曲线，曲线中没有明显的氧化还原峰，近似矩形，这表明样品具有良好的双电层电容特性^[21]。随着炭化温度增加，CV曲线面积逐渐减小，表明比容量也在逐渐减小，这是由于样品主要为双电层储能，样品比容量主要与比表面积有关。根据孔结构分析，随炭化温度升高，活性炭纤维比表面积逐渐减小，导致比容量逐渐变小。图 5b为ACFs和ACFs-T在0.1 A·g^-1下的充放电曲线，曲线呈对称性的三角形，表明电极反应的可逆性好，无氧化还原反应^[22]；ACFs、ACFs-1000、ACFs-1200、ACFs-1800、ACFs-2400的充放电曲线中在电压转换时压降分别为0.000 3、0.000 3、0.000 3、0.000 9、0.058 9 V。ACFs-1200的压降很小，表明ACFs-1200内阻很小导电率好^[23]。随着炭化温度增加放电时间逐渐减小，即比容量逐渐减小，根据公式(1)计算可得ACFs，ACFs-1200，ACFs -1800，ACFs-2400的比容量分别为224、204、39、1 F·g^-1，ACFs-1200与ACFs相比比容量只是略有减小，这与CV曲线结果一致。

  图 5

  

  图 5  ACFs和ACFs-T的(a) CV曲线和(b)恒流充放电曲线

  Figure 5.  (a) CV curves and (b) charge/discharge curves of ACFs and ACFs-T

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  图 6(a，b)为ACFs和ACFs-T的倍率性能图。随着电流密度增大，比容量值减小，这是因为进行恒电流充放电时，选择端电压作为截止条件，由于浓差极化产生过电压，电流密度越大，充电时截止电压低于设定值，而放电时实际的截止电压则高于设定值，因此比容量值减小^[24]。同低电流密度下，ACFs-1200的比容量略低于ACFs，但远远高于ACFs-1800和ACFs-2400，这是因为ACFs-1200的比表面积只是略低于ACFs，而过高炭化温度将导致碳原子重新结合，使孔闭合，导致其比表面积减小，进而导致比容量低。在高电流密度20 A·g^-1下，ACFs-1200比容量为149 F·g^-1高于ACFs，这是因为电流密度过高时，电解液难以完全浸润微孔，只能在电极表面进行吸附^[24]，且经1 200 ℃炭化后，ACFs中碳的结晶度增大，导电率提高，有利于电荷和离子的传输^[25]，由结构分析可知，ACFs-1200微孔率低于ACFs且结晶度高于ACFs。图 6c为ACFs和ACFs-1200在0.1 A· g^-1下经1 000次充放电循环的循环性能图。经过1 000次循环后，ACFs-1200依然保留206 F·g^-1的比容量，容量保持率高达97.0%高于ACFs，反映了良好的电化学循环稳定性。这是因为ACFs-1200相比ACFs孔径扩大有利于加速离子的扩散和传输，电荷可逆性增加。

  图 6

  

  图 6  (a) ACFs和ACFs-T倍率性能图; (b) ACFs和ACFs-1200的高电流密度下的倍率性能图; (c)循环性能图

  Figure 6.  (a) Rate performances of ACFs and ACFs-T electrodes; (b) GCD curves at different current densities, (c) Cycling performances of ACFs and ACFs-1200

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  图 7为ACFs和ACFs-T的交流阻抗图谱。低频区的直线可反映固相扩散电阻，其斜线斜率与电极在充放电过程中固相离子扩散速率成正比。ACFs-1200的斜率大于其他电极，与纵轴趋于平行，表明其固相扩散电阻最小。中频区的“半圆”表示电荷转移电阻(R_ct)，ACFs、ACFs-1000、ACFs-1200、ACFs-1800、ACFs-2400的Rct值分别为1.51、0.36、0.25、3.33、3.07 Ω。ACFs-1200电极半圆直径最小，表现出低的电荷转移电阻(R_ct=0.25 Ω)，这由于ACFs-1200孔径扩大有利于改善电解液的浸润性、加快电荷的传导和离子的扩散速率^[26]。在高频区域，实轴截距表示隔膜、电解液和集流体的总电阻，即欧姆电阻(R_s)。ACFs、ACFs-1000、ACFs-1200、ACFs-1800、ACFs-2400的R_s值分别为5.34、1.41、1.40、3.61、6.82 Ω。ACFs-1200的R_s为1.41 Ω，低于其他样品，这是由于相比ACFs-1800、ACFs-2400，ACFs-1200保有纤维形态，纤维形态有利于电荷传导^[27]；而相比ACFs，ACFs-1200晶体结晶度高，可以提高电极材料的导电率，更有利于电荷和离子的迅速传导^[28]。

  图 7

  

  图 7  ACFs和ACFs-T的交流阻抗图

  Figure 7.  Nyquist plots of ACFs and ACFs-T

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  3.   结论

  通过调控炭化温度(1 000~2 400 ℃)对活性炭纤维的结晶度、孔径分布、孔结构和电化学行为进行分析，得出随着炭化温度增加，活性炭纤维结晶度显著增加，比表面积下降微孔率减小；结晶度和孔径的分布都会影响电子和离子的传导和运输进而影响超级电容器的电化学性能。1 200 ℃为最佳炭化温度，因为ACFs-1200相比ACFs既保留了大部分孔结构，又使其导电性大大提高，以致于电化学性能显著提高。ACFs-1200电极相比ACFs电容内阻显著降低(R_ct=0.25 Ω；R_s=1.41 Ω)，倍率性能提高在高电流密度20 A·g^-1时具有高比容量(149 F·g^-1)，循环性能也有所提高，1 000次循环后容量保持率可达97.0%。

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      Xie X J, Gao N Y, Deng R R, et al. Acc. Chem. Res., 2012, 45(10):1759-1769 doi: 10.1021/ar300094m

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      Wang K, Song Y, Yan R, et al. Appl. Surf. Sci., 2017, 394:569-577 doi: 10.1016/j.apsusc.2016.10.161

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      Ma C, Wang R R, Xie Z Y, et al. J. Porous Mater., 2017, 24:1437-1445 doi: 10.1007/s10934-017-0384-3

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  图 1  ACFs和ACFs-T的(a) XRD图和(b)拉曼光谱

  Figure 1  (a) XRD patterns and (b) Raman spectra of ACFs and ACFs-T

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  图 2  (a) 未活化炭纤维, (b) ACFs, (c) ACFs-1000, (d) ACFs-1200, (e) ACFs-1800和(f) ACFs-2400的SEM图

  Figure 2  SEM images of (a) original CFs, (b) ACFs, (c) ACFs-1000, (d) ACFs-1200, (e) ACFs-1800 and (f) ACFs-2400

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  图 3  (a) ACFs，(b) ACFs-1200和(c) ACFs-2400的TEM图像

  Figure 3  TEM images of (a) ACFs, (b) ACFs-1200 and (c) ACFs-2400

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  图 4  ACFs和ACFs-T的(a) N₂吸附-脱附等温线和(b)孔径分布图

  Figure 4  (a) Nitrogen adsorption-desorption isotherms and (b) pore size distribution of ACFs and ACFs-T

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  图 5  ACFs和ACFs-T的(a) CV曲线和(b)恒流充放电曲线

  Figure 5  (a) CV curves and (b) charge/discharge curves of ACFs and ACFs-T

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  图 6  (a) ACFs和ACFs-T倍率性能图; (b) ACFs和ACFs-1200的高电流密度下的倍率性能图; (c)循环性能图

  Figure 6  (a) Rate performances of ACFs and ACFs-T electrodes; (b) GCD curves at different current densities, (c) Cycling performances of ACFs and ACFs-1200

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  图 7  ACFs和ACFs-T的交流阻抗图

  Figure 7  Nyquist plots of ACFs and ACFs-T

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  表 1  ACFs和ACFs-T的比表面及孔结构参数

  Table 1.  Pore structural parameters of ACFs and ACFs-T

  Sample	SSA / (m2·g-1)	Smicro / (m2·g-1)	Smicro / SSA	Vt / (cm3·g-1)	Vmicro / (cm3·g-1)	Vmicro / Vt	D / nm
  CFs	1 753	1 535	87.6%	0.73	0.61	83.6%	0.86
  ACFs-1000	1 506	1 302	86.5%	0.65	0.54	83.1%	0.82
  ACFs-1200	1 443	1 060	73.5%	0.72	0.48	66.7%	2.00
  ACFs-1800	774	467	60.3%	0.49	0.06	12.2%	2.53
  ACFs-2400	34	3	8.8%	0.05	0	0	—

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